Исследование магнитооптических эффектов, со мной эту работу делали Калимулин Рашид, Володин Антон, под руководством Вдовичева С. Н - davaiknam.ru o_O
Главная
Поиск по ключевым словам:
страница 1
Похожие работы
Название работы Кол-во страниц Размер
Исследование Антарктиды начала Бельгия 1 9.11kb.
1000 причин почему Дубаи Проживает 2 млн человек 180 различных национальностей 1 190.13kb.
Программа „Das Russlands-Deutsche Haus / Русско-немецкий дом в Саарбрюкене 1 46.97kb.
Исследование выполнено в рамках программы фундаментальных исследований 1 109.55kb.
Глобальные тенденции развития человечества до 2015 года 12 1606.2kb.
Физика в зимних видах спорта Конференция «Шаг в будущее» 1 79.44kb.
Диплом по теме: «Управление крупными корпорациями рт и их роль в... 1 80.56kb.
Рашид Камалетдинов Его величество удар 5 547.98kb.
Вениамин Боровец партизаны кубани 1 252.75kb.
Игити ниу вшэ 1 137.96kb.
Приложение Музыкальное упражнение «Здравствуй говори» 1 28.79kb.
Пример оформления 1 121.75kb.
Направления изучения представлений о справедливости 1 202.17kb.

Исследование магнитооптических эффектов, со мной эту работу делали Калимулин Рашид - страница №1/1


  1. Здравствуйте меня зовут Федосеев Георгий, я хочу представить вашему вминанию работу “ Исследование магнитооптических эффектов” , со мной эту работу делали Калимулин Рашид, Володин Антон, под руководством Вдовичева С.Н.

  2. Целями нашей работы являлось 1) наблюдение доменной структуры при помощи эффекта Фарадея 2) Исследование петли гистерезиса магнитных наноструктур.

  3. Магнитооптический способ исследования магнитных свойств веществ является традиционным и одним из самых простых. Этот метод состоит в измерении поворота плоскости поляризации и изменении интенсивности линейно поляризованного света, проходящего или отражающегося от магнитного материала. Одним из таких эффектов является эффект Фарадея открытый в 1845 г. И состоящий в явлении вращения плоскости поляризации линейно поляризованного света, проходящего через продольно намагниченную среду, и обусловленный различным показателем преломления волн с левой и правой циркулярной поляризацией. В магнитоактивном кристалле угол поворота плоскости поляризации Ф пропорционален намагниченности вещества М и длине пути света L в исследуемом образце (формула на слайде), где РО константа Верде различная для различных веществ. Таким образом сравнивать намагниченности различных веществ по величине вращения плоскости поляризации невозможно.

  4. При рассмотрении магнитооптических эффектов необходимо рассчитать действие э/м волны на излучающий электрон. При изучении движения электрона в поле световой волны обычно рассматривается лишь действие вектора Е так как в выр для силы Лоренца второй член в V/c раз меньше первого, но при истолковании различных магнитооптических эффектов необходимо учесть действие внешнего магнитного поля, которое много больше напряжённости маг. поля э/м волны. Следовательно этим членом уже нельзя пренебречь . Используя эту модель свободного электрона можно получить материальную связь между векторами напряжённости и индукции элек. поля. g G вектора гирации и оптической активности. Также эти соотношения можно получить в макроскопической теории на основе общих свойств тензора диэлек проницаемости. На основе уравнений Максвелла и материальных соотношений(показать на слайде) можно получить формулы для различных магнитооптических эффектов.

  5. Проклассифицируем их

  1. Эффекты Фарадея и Коттона –Мутона возникающие, при прохождении света через намагниченное вещество

  2. Эффекты Керра проявляющиеся, при отражении света от поверхности магнетика.

Существует в свою очередь

а) полярный эффект Керра

б) меридиональный эффект Керра

в) экваториальный эффект Керра



Полярный и меридиональный эффекты заключаются во вращении плоскости поляризации при отражении линейно поляризованного света от поверхности образца по сравнению со случаем когда М=0

6.

6. В 1 опыте мы качественно пронаблюдали доменную структуру при помощи эффекта Фарадея. Наблюдения проводились на схеме (изоб на слайде) где П- поляризатор, А-анализатор, О- объектив микроскопа. Ферромагнитная пленка обладает одноосной анизотропией с осью легкого намагничивания пер. поверхности пластины. В подобных пленках образуется лабиринтная доменная структура манагниченность в доменах направлена вдоль или против оси Оz пер. поверхности образца. Угол поворота прямо связан с ориентацией намагниченности в отдельных доменах. Анализатор можно поставить так что он в определённом положении будет гасить свет проходящий через домены с одним направлением нам. и пропускать свет проходящей через домены с противоположным направлением нам. В результате изображение доменной структуры будет представлять собой систему тёмных и светлых областей соответствующих различным доменам( рис на слайде). Если образец поместить в однородное внешнее магнитное поле то размер доменов начнёт меняться. С увеличением поля домены с нам сонаправленной с полем станут расширяться, а с противоположной нам сужаться. Когда вел поля достигнет поля насыщения, то доменная структура исчезает. 7. Перейдём теперь с исследованию петли гистерезиса магнитных наноструктур на основе эффекта Керра. В эксперименте используется НЕ-NE лазер мощностью 1мВт , излучение которого линейно поляризовано. При отражении лазерного пучка от образца происходит поворот плоскости поляризации света, определяемый направлением намагниченности образца. Отраженный луч, проходя через анализирующий поляризатор попадает в фоторезистор, сопротивление которого зависит от интенсивности светового потока. В эксперименте используется схема скрещенных поляризаторов т.е. после прохождения света интенсивность очень мала, что позволяет измерять малые сигналы. 8. Перейдём теперь к экспериментальной части. Здесь мы снимали петлю гистерезиса для ферром структуры кобальт-платина на основе Полярного эффекта Керра. Нам в этом случае была пер поверхности образца, поле Н было направленно вдоль намагниченности, по оси абсцисс здесь отложено поле Н по оси ординат угол поворота плоскости поляризации в у.е. 9. НА этом слайде мы видим петлю гистерезиса для ферром структуры кобальт-железо на основе эвкаториального эффекта Керра, в отличие от предыдушего образца этот ферром не обладает осью анизотропии. 10.Также мы провели теоретическое построение петли гистерезиса для структуры кобальт –медь?? Исходя из выражения для энергии?? И того что ориентировка поля Н нам М такая что энергия принимает минимальное значение??. Видно что при коэффициенте анизотропии К>0 петля гистерезиса наблюдается, при К<0 она не образуется, что и подтверждает наш следующий слайд. 11. Где мы видим что когда поле Н направлено вдоль оси анизотропии петля наблюдается, а когда пер мы её не наблюдаем. 12.Выводы(см на слайде)




Идеальный подарок мужчине, у которого все есть, — женщина, которая знает, что со всем этим делать.
ещё >>